英国Leysop RTP普克尔盒|Leysop电光晶体盒|进口代理Leysop

Leysop RTP普克尔盒

RTP Pockels cells

适用于高重复频率调Q与脉冲选取的 RTP 普克尔盒。

在电光学领域中，真正具有独创性的技术突破屈指可数。然而，新型电光材料 RTP 的诞生便是其中之一。您可能会问，这种材料有何特别之处？首先，对于沿 X 方向或电光性能更优的 Y 方向（电场沿 Z 方向）传播的光，它具有较大的电光效应。其光学透过范围从约 400nm 延伸至 4µm 以上，非常重要的是，对于腔内激光工作，它具有高抗光损伤能力，在 1064nm、1ns 脉冲条件下的功率承受能力约为 1GW/cm²。

到目前为止一切良好，但真正使这种材料区别于所有其他材料的是，它在高达 200kHz 甚至可能更高的频率范围内基本上完全没有压电谐振。至少这已是我们驱动器限制范围内的测量能力极限，我们没有理由怀疑它在更高频率下无法正常工作（前提是驱动器允许）。这一卓越性能为激光制造商开辟了新的可能性——此前他们受限于使用 BBO 电光调Q开关时只能工作到 30kHz，或者在更高频率下被迫使用速度慢得多的声光调Q开关（其固有的调Q脉冲长度更长）。现在，突破 30kHz 瓶颈成为可能，而无需承受过长的脉冲宽度。

与 BBO 的比较自然是不可避免的，我们不想给任何人留下 RTP 是适用于所有激光应用的万能灵药的印象。相反，我们相信，在了解其局限性的基础上，它能够提供以往电光调Q开关无法企及的性能。RTP 与 BBO 在调Q应用中的主要区别在于调Q开关实际能够使用的平均功率水平。这并不是说它会遭受光损伤——远非如此，其抗损伤能力优于大多数电光材料，实际上只有 BBO 能真正超过它。这更多是由于调Q开关本身实现方式的特性所致。

与 BBO（光沿材料的光轴传播）不同，RTP 的光传播轴沿 X 轴或 Y 轴方向，两者都表现出双折射。补偿这种效应的常用方法是使用一对光学厚度匹配的晶体，它们彼此成 90° 定向，使得在第一晶体中沿 X 轴偏振的光，在第二晶体中则沿 Z 轴偏振。第一晶体中的“慢光”在第二晶体中变成“快光”，因此总静态双折射在复合晶体对中理论上被抵消。然而，这一过程并非完美，即使使用最佳匹配的晶体，当高光功率通过晶体时，双折射抵消效果也会出现损失。这是因为晶体中存在虽然非常微小但仍然不可忽略的光吸收，导致晶体局部加热产生微小差异，从而破坏了两个晶体的补偿效果。除非采用某种动态可调偏置方案，否则消光比会下降，进而降低激光性能。因此，我们认为 RTP 最适合中等平均功率的激光源，在这些应用中，高重复频率和短调Q脉冲长度比高平均功率更为重要。

与 BBO 相比的一大优势当然是其高得多的电光效应。典型地，3mm 孔径 BBO 普克尔盒在 1064nm 下的半波电压约为 7kV，而同等尺寸的 RTP 普克尔盒仅为 1,300V。鉴于两者电容大致相似，RTP 普克尔盒的功耗仅为 BBO 普克尔盒的十分之一多一点。

与所有新材料一样，我们鼓励用户使用 RTP 进行实验，以在实际系统中发现其优势与局限性。

Leysop RTP普克尔盒规格参数

“您可能会说：‘拥有一个高重复频率的普克尔盒调Q开关固然很有意思，但我该怎么驱动它呢？’ 请点击侧边栏中的链接，查看 Leysop 为此普克尔盒配套提供的 100kHz 调Q驱动器的详细信息。”

紧凑封装版本

我们还可提供孔径为 3mm 和 4mm 的选项，采用更紧凑的 25mm 直径外壳。原则上 6mm 晶体也能装入，但内部空间会略显局促，因此不推荐这样做。

RTP 普克尔盒紧凑型版本

应用

除了高重复频率调Q之外，RTP 普克尔盒的另一主要应用是脉冲选取。即从高重复频率光源（通常为 ps 或 fs 锁模激光器，典型重复频率为 80–100MHz）中选取脉冲，将其降至更低的重复频率。例如，这可能用于为再生放大器提供输入，或更好地匹配实验的数据采集速率。在某些情况下，应用需要固定的重复频率，而在其他情况下，选取的脉冲可能呈现更随机的模式——两者均可实现。即使 RTP 普克尔盒的功率需求相对适中，在非常高的速率下进行脉冲选取仍可能需要大功率驱动器。不过，我们可以推荐德国 BME KG 公司的驱动器，该公司在高重复频率普克尔盒驱动器领域拥有无与伦比的专业技术，我们已与其合作演示了 20MHz 连续速率的脉冲选取系统。

我们还可以提供适合与快速 50Ω 阻抗脉冲驱动器配合使用的 RTP 普克尔盒，适用于亚纳秒上升时间应用。