SPECTROGON脉冲压缩光栅高效格栅近红外NIR

SPECTROGON脉冲压缩光栅高效格栅近红外NIR

PC 1200 宽 x 高 x 厚 800 nm （TM/-1） 常偏差 ≤10°

PC 代表脉冲压缩
1200 是凹槽密度（凹槽频率），单位为 Grooves/mm
W 是与光栅槽平行的毛坯尺寸，单位为 mm
H 是垂直于光栅槽的毛坯尺寸，单位为 mm
Thk 是毛坯厚度，单位为 mm
800 nm 是所需的优化波长。也可以指定具有峰值波长的范围
（TM/-1） 是所需的偏振态和光栅应优化的衍射级数。还可以指定 TE 和平均值 （TM+TE）/2
常数偏差 10° 是光栅应优化的配置。也可以指定恒定入射角
W、H 的标准公差：± 0.2 mm，Thk ± 0.5 mm。CA >每个尺寸的 90 %。

标准尺寸：25 x 25 x 6 mm、30 x 30 x 6 mm、30 x 64 x 10 mm、30 x 75 x 16 mm、30 x 110 x 16 mm、50 x 50 x 10 mm、50 x 110 x 16 mm、58 x 58 x 10 mm、64 x 64 x 10 mm、 90 x 90 x 16 毫米、110 x 110 x 16 毫米、100 x 140 x 20 毫米、120 x 140 x 20 毫米

材料：λ > 750 nm 的金涂层 （Au） 标准品。

标准基板材料：光学冕玻璃 K4A 或 N-ZK7。

可选基板材料：“零”热膨胀玻璃陶瓷，在表中标有 （Z）。（Lw1、Zerodur 或等效材料）。

可根据要求提供其他规格，请联系我们的销售部门！

标准格栅

SPECTROGON脉冲压缩光栅高效格栅近红外NIR应用
激光器的波长调谐全息光栅通常用于激光器的波长调谐。光栅在激光腔内充当波长选择性端镜。使用了两种基本配置，Littrow 配置和掠入射或 Littman 配置。

Littrow 配置
安装光栅，以便所需波长的光沿入射光束衍射回来，并通过旋转光栅扫描波长。通常使用腔内消色差透镜，它扩大激光束以填充光栅的相对较大的区域。零级衍射光束可用作输出激光束;然而，缺点是随着光栅的旋转，光束将具有不同的方向。

掠入射 Littman 配置
光栅保持在接近 90 度的入射角，并通过旋转特殊的调谐镜来调谐波长。不需要扩束透镜，因此可以使用更小的光栅。然而，较大的入射角意味着光栅的刻划宽度必须比凹槽长度大得多。

对于垂直于光栅槽的光偏振（TM 偏振），掠入射效率可能非常高，但对于 TE 偏振，掠入射效率总是非常低。因此，染料激光束将是平面偏振的。

激光脉冲压缩
当短激光脉冲通过光纤传输时，由于非线性效应（自相位调制），脉冲将被拉伸或“啁啾”。光纤中的群速度色散导致脉冲前部的波长比高脉冲长。通过使用一对光栅，可以安排长波长脉冲比短波长脉冲传播更长的路径，从而在光栅对之后，它们同时到达。光栅对不仅补偿了光纤中的脉冲展宽，而且使脉冲比输入更短。可实现高达 90 倍的压缩。

啁啾脉冲放大
某些类型的锁模激光器可以产生非常短的脉冲（100 飞秒）。对于许多应用，这些脉冲的峰值功率太低。啁啾脉冲放大 （CPA） 技术可用于放大此类脉冲，以达到太瓦级的峰值功率。

放大器基本上是谐振器内部的激光晶体。为避免会破坏晶体的强非线性效应，输入脉冲在时间上被拉伸，因此峰值功率降低。然后，该啁啾脉冲被放大，随后被压缩以获得持续时间几乎等于输入脉冲的高功率脉冲。

拉伸和压缩
拉伸和压缩都使用以减色模式排列的光栅对;使得第一光栅的角度色散被第二光栅抵消。两束不同波长的平行光束入射到第一个光栅上，当它们离开第二个光栅时仍然是平行的，但它们传播的距离不同。

平行排列的光栅对将引入负群速度色散，即长波长脉冲比短波脉冲晚到达。

为了实现正色散延迟，需要更复杂的 arrangement。在光栅之间插入一个无焦透镜系统（望远镜）。望远镜反转角度的符号，以便光束以与离开第一个光栅相同的角度撞击第二个光栅。

担架和压缩机通常都使用双通道。优点是双重的：色散加倍，光束的所有波长分量都是共线的，而不是如图所示的单通线性平移。

光谱仪器
光谱仪器通常由入口狭缝、准直器、色散元件、聚焦光学元件组成，有时还包括出口狭缝。进入入口狭缝的辐射由准直器收集，准直器通常为凹面镜。

色散元件（在本例中为光栅）使辐射偏离取决于波长的方向。分散的辐射聚焦在像平面上，在那里形成光谱（入口狭缝的一系列单色图像）。

光栅
在光栅中，有一个出口狭缝，它传输光谱的一小部分。入口和出口狭缝是固定的，通过旋转光栅扫描光谱。因此，光栅在入射光和衍射光之间保持恒定的角度偏差。对于大多数类型的单色器（如 Czerny-Turner、Ebert 和 Littrow 类型）来说都是如此。

光纤
全息光栅非常适合光纤应用。通过使用高频光栅，可以实现高效率，并且高角度色散使设计小型紧凑型仪器成为可能。

拉曼光谱和激光散射实验
在激光散射研究中，例如用于等离子体诊断的拉曼光谱和汤姆逊散射，对光栅的要求非常高。样品被激光照射，共振散射产生非常接近强激光线的弱光谱线。在拉曼光谱中，峰的强度可能只有激光的 10-12 倍，并且可能与激光线仅相距 10 cm-1。
通过使用长焦距的大型仪器来实现必要的高分辨率，其中所有光学表面都具有最高质量。当在非常靠近强光谱线的地方工作时，光学系统的像差和孔径光阑的 Fraunhofer 衍射可能会产生相当大的杂散光。Spectrogon 低杂散光光栅是在高光学质量的衬底上制造的，这种光栅对光学像差几乎没有影响。经常使用双或三光谱仪以减少杂散光。全息光栅是必要的，因为即使是最好的规则光栅也会产生鬼影，这些鬼影比要检测的光谱峰值强几个数量级。

吸收光谱
吸收光谱是全息光栅的低杂散光具有巨大优势的另一种应用。杂散光水平与仪器的吸光度范围直接相关，存在的杂散光量越小，可以测量的吸光度值就越高。

吸收光谱法中的光源通常是宽带光源，因此杂散光将由一系列波长组成。入射光的每个波长分量都会产生以实际波长为中心的杂散光。

产生的杂散光是所有波长分量的总和。