德国Bernhard Halle Nachfl GmbH 棱镜 分束器 分束立方晶体 TWK0.10 TWK1.40
棱镜
棱镜在光学领域有着广泛的应用。典型的用途是光束的偏转、分裂和光谱色散。
许多已知的棱镜类型对应于各种可能的用途。本目录中所列的棱镜只是一小部分选择。其他型号可根据客户要求生产，质量相同。
下面介绍了一些用于表征棱镜的一般参数。
形状偏差
形状偏差公差定义了实际表面相对于理想形状(平面或球体)的允许差值。在光学中，公差通常以波长λ为单位(例如λ/4)。要将此规格转换为长度单位，必须知道参考波长λref。除非另有说明(d.h. λ/10 entspright 54,6 nm)，本目录中的规格均参考波长为λrefnm。
形状偏差规格的另一个参数是用来评估测量数据的方法。在这方面，极值差(峰谷差，PV)和偏差的二次平均值(均方根，RMS)是常用的。为了计算PV值，只考虑偏差最大的位置，而RMS值表征整个表面的平均偏差。这两种价值都有其使用动机。在本目录中，除非另有说明，否则为PV偏差指定的值。虽然PV和RMS偏差之间没有一般的关系，但可以假设对于大多数实际出现的表面，RMS偏差比PV值低3-5倍。例如，λ/10 (PV)的值对应于λ/30-λ/50 (RMS)。
本目录中指定的表单偏差至少对90%的区域有效(类型)。>95%)的元件外部尺寸。如果只使用一小部分透明光圈，则相应的形状偏差将显着降低。
微粗糙度
微粗糙度描述了表面的偏差，其横向尺寸为光波的数量级或更低 (i.e. typ. <1µm)。这些偏差是造成散射光的主要原因。
微粗糙度通常用表面偏差的二次平均Rq来表示。我们车间使用的抛光技术允许获得R
q <1nm (typ. R
q <0,5 nm).的值。
角度误差
棱镜的效果很大程度上取决于光学表面的正确方向。所需精度的说明通常比最初预期的要复杂。特别要注意的是，对棱镜表面之间的角度公差的规定通常是不够的。以一个简单直角棱镜为例，它的三个抛光面可能不垂直于一个普通的基面，而是呈现轻微的倾斜。因此，延长的棱镜会有一个形状(通常非常尖锐)的金字塔。相应的角偏差因此被称为锥体误差，并在某些应用中影响棱镜的功能。锥体误差不是用45°和90°角的普遍公差来描述的。
这个例子表明，角公差的规定需要仔细分析棱镜的三维功能。
分束立方晶体
分束器由两个胶合的直角棱镜组成。其中一个棱镜的内表面有一层部分反光的银色涂层。
这使得分光比在宽光谱范围内是恒定的，并且对光的偏振依赖性很小。金属涂层有轻微的吸收。
外表面涂有宽带增透层。默认情况下，棱镜没有安装。
这些立方体的波长范围为400-700纳米和600-900纳米.
在所述一个地面侧面上，用与所述内表面平行的线标记承载分光镜涂层的棱镜。在另一侧，指示具有指定棱柱光束偏差(<2')的方向。立方体和涂层的内部结构高度对称。因此，使用方向对性能的影响很小。
对于这些分束器，我们还提供底座(Article-No.: MTW).
分束立方晶体产品规格
| material |
N-BK7 |
| splitting ratio (unpolarized) |
45:45% (±5%) |
| Polarisationsempfindlichkeit |
|Rs-Rp|<10% |
| absorption loss |
ca. 10% |
| wavefront distortion |
<λ/5 |
| beam deviation in transmission |
<2' |
| connection of the prisms |
cemented |
分束立方晶体标准尺寸
| side length |
10 mm |
15 mm |
20 mm |
25 mm |
30mm |
40 mm |
| Art. No. 400-700 nm |
TWK 10 |
TWK 15 |
TWK 20 |
TWK 25 |
TWK 30 |
TWK 40 |
| Art. No. 600-900 nm |
TWK 1.10 |
TWK 1.15 |
TWK 1.20 |
TWK 1.25 |
TWK 1.30 |
TWK 1.40 |
波长范围400-700 nm分束立方晶体产品编码
TWK 0.10
TWK 0.15
TWK 0.20
TWK 0.25
TWK 0.30
TWK 0.40
波长范围600-900 nm分束立方晶体产品编码
TWK 1.10
TWK 1.15
TWK 1.20
TWK 1.25
TWK 1.30
TWK 1.40
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